Процесс Блэнфорда — Знаека Ссылки | Навигацияпроверенная5...
ШварцшильдаВращающаясяЗаряженнаяВращающаяся заряженнаяЭкстремальнаяВиртуальнаяЗвёздная эволюцияКоллапсБелый карликПредел ЧандрасекараНейтронная звездаПредел Оппенгеймера — ВолковаКварковая звездаПреонная звездаСверхновая звездаГиперновая звездаГамма-всплескМембранная парадигмаГравитационная сингулярностьКольцеобразная сингулярностьПервичная чёрная дыраГравастарТёмная звездаЗвезда тёмной энергииЧёрная звездаВечно коллапсирующая магнитосфераФазболлГолая сингулярностьБелая дыраКротовая нораПараметр ИммирдзиКугельблицКвазизвездаПланковская звездаШварцшильдаКерраРейснера — НордстрёмаКерра — НьюменаТочное решение чёрной дыры
Чёрные дырыКвазары
Роджером Блэнфордквазарыпроцессе Пенроузаэргосферакаскад электрон-позитронных параккреционного дискарадиус Шварцшильда
Процесс Блэнфорда — Знаека - механизм извлечения энергии из вращающейся черной дыры,[1] представленный Роджером Блэнфорд и Романом Знаекой в 1977 году.[2] Это одно из лучших объяснений того, как работают квазары[3]. Как и в процессе Пенроуза, эргосфера играет важную роль в процессе Бландфорда-Знаека. Чтобы извлечь энергию и угловой момент из черной дыры, электромагнитное поле вокруг дыры должно быть изменено магнитосферными токами. Для возбуждения таких токов, электрическое поле не должно быть экранировано. Следовательно, вакуумное поле, созданное в эргосфере удаленными источниками, должно иметь неэкранированную компоненту. Наиболее предпочтительным способом обеспечения этого является каскад электрон-позитронных пар в сильном электрическом и радиационном поле[4]. Поскольку эргосфера заставляет магнитосферу внутри нее вращаться, выходящий поток момента импульса приводит к извлечению энергии из черной дыры.
Процесс Блэнфорда — Знаека требует наличия аккреционного диска с сильным полоидальным магнитным полем вокруг вращающейся черной дыры. Магнитное поле извлекает энергию вращения, и мощность может быть оценена как плотность энергии при скорости света в области временного цилиндра:
- P=B2(rrc)4rcc=B2r4ω2c,{displaystyle P=B^{2}left({frac {r}{r_{c}}}right)^{4}r_{c}c={frac {B^{2}r^{4}omega ^{2}}{c}},}
где B — индукция магнитного поля, rc{displaystyle r_{c}} — радиус Шварцшильда, и ω — угловая скорость.[5]
Ссылки |
↑ Frolov, Valeri P. & Zelnikov, Andrei (2011), Introduction to Black Hole Physics, Oxford: Oxford University Press, ISBN 978-0-19-969229-3, <https://books.google.com/books?id=r_l5AK9DdXsC&lpg=PA34> , (Chapter 8.9: Black Holes in External Magnetic Field).
↑ R. D. Blandford and R. L. Znajek, "Electromagnetic extraction of energy from Kerr black holes", Mon. Not. R. Astr. Soc. 179:433-456 (1977).
↑ http://everything2.com/title/Blandford%2520Znajek%2520process.
↑ Camenzind, M.: "Compact objects in Astrophysics" (Springer 2007, ISBN 978-3-540-25770-7), p. 500, 505.
↑ Relativistic Astrophysics and Cosmology Lecture Notes, A. Lasenby, Cambridge University, 2010–2011.
 Чёрные дыры | ||
|---|---|---|
| Типы |
|  |
| Размеры |
| |
| Образование |
| |
| Свойства |
| |
| Модели |
| |
| Теории |
| |
| Точные решения в ОТО |
| |
| Связанные темы |
| |
Категория:Чёрные дыры | ||
